■memo ・introductionにボロミアンの参考文献載せてあるから参考になる。 ・逆転の島のハロー ・dineutron correlationの実験方法は、2n transfer,Coulomb breakup,the charge radius measurements,quasi-free neutron knockout ・α+2n on Pb and C target at 70MeV/nucleon ・二中性子間のopening angle 68 degree Fully quantum-mechanical four-body breakup calculations predicts ・二中性子間のopening angle 56＋9-10 degree from empirically modified calculations ・B(E1) peaks at Erel~1.4MeV 1.6(2)e^2fm^2 ・11Beとかの一中性子ハロー核ではdirect breakupでnonresonant characterが示されていたが、二中性子ハロー核である11Liでは、Ex~0.6MeV付近はdirect breakupだが、Ex~1MeV付近ではlow-lying dipole resonanceが確認された。 →ダイニュートロン相関だけでなく、崩壊過程もボロミアン核ではelusiveである。 ・bulk properties(massやcharge radius,matter radius) ・valence-neutron configuration of 6He is dominated by (p3/2)^2 with small mixtures fo (p1/2)^2 around 7% and (s1/2)2 in the level of 5~10% ・崩壊過程などのdynamical processをCDCC(continuum-discretized coupled-channels)methodでstudyしている。 ・αの励起エネルギーは確か20MeVぐらいだから、励起しないはず。 →荷電フラグメントからのγ線は解析していない。 ・Ｃ標的の二中性子分離断面積、エネルギー高いほうが断面積小さい。これはeikonal model calculationsとconsistent。 多分定性的には、エネルギー高いほうが空間的にコンパクトになり(不確定性原理)、核力分解が主なC標的の断面積が小さくなるのだと思う。 ・Pb標的の方では、C標的の断面積よりどのエネルギーでも5倍程度。→the dominance of electromagnetic dissociation process for 6He breakup on a high-Z target, as expected for halo nuclei [2]. →クーロン分解反応の断面積の標的核のZ依存性を調べてみると、以下のような論文があった。 https://journals.aps.org/prc/abstract/10.1103/PhysRevC.24.1529 標的核のZ依存性はZ^2程度。これは、エネルギー損失の計算の際と同じで、projectileが標的核から得られるエネルギーがZ^2に比例することに起因している気がする。(つまりはvirtual photon numberがZ^2に比例すると言っているのと同義だと思う) ・Fig1. エネルギー微分断面積、理論計算でErel~1MeV以下はよく再現できたが、エネルギーが大きいところではunderestimateしている。 ・6Heの2+の励起状態Erel~0.85(C標的の断面積)をよくCDCCで再現できている。→nuclear breakupの効果をCDCCではうまくコントロールできるということ。 ・エネルギーが大きいところでunderestimateしているのは、多分inelastic breakup processesをmissingしているから。 ・ ■疑問点 ・CDCCとは?大まかな概要を知りたい。 ・The experimental spectra were compared to four-body CDCC calculations that treats both nuclear and Coulomb breakup processes simultaneously. In the calculations, the ground state of 6He was described within a three-body model as detailed in Ref.[67], which reproduces the 2nseparation energy, the matter and charge radii of 6He. The scattering wave functions of 6He were expanded by a series of wave functions including the ground-and discretized continuum states obtained using the pseudostate dis-cretization method [83,84]. We employed the KKNN [70]and the　Minnesota [71,72]potentials for the internal αnand nninterac-tions, respectively, which reproduce the corresponding scattering data. The double folding model was adopted to construct the opti-cal potentials for the n-target and α-target systems using the JLM effective nucleon-nucleon interactions [85]. It is known that the normalization factor for the imaginary part of the JLM interaction, NI, is required [86?88]. Here, NIis chosen to be 0.1 and a reason-able variation of NIfrom 0.1 to 0.6 affects the cross sections at forward angles only slightly, less than 10% for Erel?1MeV. The calculation incorporated 0+, 1?, 2+continuum states, while 3?state was found negligible. As shown in Fig.1, ここら辺の理論計算について全然わからない。